Nous étudions les propriétés optiques de nanostructures (Al,Ga)N/GaN crûes selon diverses orientations cristallographiques. Les orientations concernées sont : le plan non-polaire (1-100) ou plan m ; le plan semi-polaire (1-101) ou plan s ; et le plan semi-polaire (11-22). Dans un premier temps, nous nous consacrons à l'étude de l'anisotropie de la réponse optique de puits quantiques crûs selon les plans m et s. Dans un deuxième temps, nous évaluons les effets de la température sur les propriétés optiques de ces puits quantiques en utilisant la technique de photoluminescence résolue en temps qui permet d'obtenir des informations concernant les phénomènes radiatifs et non-radiatifs. S'agissant des durées de vie radiatives, nous avons mis en évidence la contribution de deux régimes de recombinaison: celui des excitons localisés, lequel est caractérisé par une durée de vie constante; et celui des excitons libres dont la durée de vie croit linéairement avec la température. Pour tous les échantillons que nous avons étudié, le régime d'excitons localisés domine à basse température alors que le régime d'excitons libres domine à haute température. Nous avons ainsi caractérisé la qualité des interfaces des puits quantiques (Al,Ga)N/GaN à partir de la détermination d'un modèle de la densité d'états de localisation. Nous trouvons qu'elle est, dans nos échantillons, encadrée par des valeurs comprises entre 10^11 - 10^12 cm-2. Notre étude montre que les puits orientés (11 22) présente la plus faible densité, et que les puits orientés selon le plan s sont les moins affectés par les phénomènes non-radiatifs. Dans un troisième temps, nous nous sommes intéressés à la caractérisation de nanostructures crûes selon le plan (11-22) pour diverses conditions de croissance. En faisant varier celles-ci, il est possible d'obtenir des boites quantiques, des fils quantiques, ou des puits quantiques. L'étude de la dynamique de recombinaison des excitons dans ces nanostructures (11-22) montre une dépendance en température de la durées de vie radiative en fonction du degré de confinement : constante pour les boîtes quantiques; proportionnelle à racine de T pour les fils ; linéaire pour les puits. Cette étude démontre la richesse de possibilités de nanostructures crûes sur des orientations non-traditionnelles elle mets en perspective de nouvelles études de croissance cristalline de nano-objets pour des applications inédites en optoélectroniques.

We consider spherically symmetric inhomogeneous pressure Stephani universes, with the center of symmetry being our location. The main feature of these models is that comoving observers do not follow geodesics. In particular, comoving perfect fluids necessarily have a radially dependent pressure. We consider a subclass of these models characterized by some inhomogeneity parameter β. We show also that the velocity of sound of comoving perfect fluids, like the (effective) equation of state parameter, acquires away from the origin a time- and radial-dependent change proportional to β. In order to produce a realistic universe accelerating at late times without a dark energy component, one must take β<0. The redshift acquires a modified dependence on the scale factor a(t) with a relative modification of -9%, peaking at z∼4 and vanishing at the big bang and today on our past light cone. The equation of state parameter and the speed of sound of dustlike matter (corresponding to a vanishing pressure at the center of symmetry r=0) behave in a similar way, and away from the center of symmetry they become negative—a property usually encountered in the dark energy component only. In order to mimic the observed late-time accelerated expansion, the matter component must significantly depart from standard dust, presumably ruling this subclass of Stephani models out as a realistic cosmology. The only way to accept these models is to keep all standard matter components of the universe, including dark energy, and take an inhomogeneity parameter β that is sufficiently small.

What makes glass break?