In recent years, the production of a SM particle with large missing transverse momentum, dubbed mono-X seraches, have gain increasing attentions.
After the discovery of the Higgs boson in 2012, the run-II of the LHC will now scrutinise its properties, looking for BSM physics.
In particular, one could search for mono-Higgs signals, that are typically studied in models addressing dark matter. However, this signal can appear also in models addressing the neutrino masses, if a heavier neutrino is present. The latter will couple to the SM neutrinos and the Higgs boson, yielding a type of mono-Higgs signal not considered for dark matter: the resonant production of Higgs + missing energy.
In this talk I will describe the resonant mono-Higgs channel, the LHC exclusion power, and present a benchmark model for the reinterpretation. Finally, I will conclude by presenting a survey of the complementarity of a future lepton collider.

We provide an interpretation of the Second Law of Thermodynamics in terms of the time it takes for an observer to decide on the direction of the arrow of time. Such a decision can be made efficiently with a prescribed reliability using the sequential probability ratio test. We show that the steady state entropy production rate is inversely proportional to the average decision time. Furthermore,the distribution of decision times obeys a fluctuation theorem which implies that the decision time distributions have the same shape for correct and wrong decisions. Our results are demonstrated by numerical simulations of two simple examples of nonequilibrium stochastic processes.

Composite Higgs models provide a viable solution to the hierarchy problem. The models predict a new strongly coupled sector at the TeV scale which comes with virtues (discoverable new resonances at the LHC), problems (new sources of flavor violation) and new questions (``What is the underlying strongly coupled model?’'). In the first part of the talk, I present results on the prospects to detect heavy vector-like resonances (``top partners’’) at LHC run 2. In the second part, I discuss a potential UV embedding leading to a viable composite Higgs model, and its phenomenological implications.

La première partie de la présentation sera sur les mécanismes de transport qui expliquent la robustesse de l’effet Hall quantique dans du graphène exfolié. Le graphène ayant un gap entre niveau de Landau très élevé, il offre une grande latitude pour revisiter les lois de transport intra et inter niveaux de Landau. Nous avons pu mettre en évidence que le transport suivait une loi de variable range hopping avec un crossover entre régime avec interactions coulombienne (loi d’Efros-Shklovskii) et sans (loi de Mott) quand la longueur de localisation dépasse la longueur d’écrantage de la grille métallique [1].
Ensuite je parlerais de graphène hydrogéné où malgré d’extrêmement basses mobilités électronique (~ 10 cm2/(V.s)) et la probable ouverture d’un gap, l’effet Hall Quantique a pu être observé [2]. Nous avons pu mesurer que la phase de Berry qui permet de quantifier la Diracness [3] des porteurs de charges dans ces systèmes est conservé [4] par rapport au graphène pur malgré l’altération due à l’hydrogénation.
Finalement, il sera question de dispositifs pour explorer un autre extrême dans les gaz d’électrons 2D, l’Effet Hall fractionnaire, en particulier la fraction 5/2 qui à l’heure actuelle reste mystérieuse. L’écart en énergie la caractérisant est tellement faible qu’il est très difficile de fabriquer des dispositifs tels des QPC ou interféromètres qui permettraient de comprendre la nature des quasiparticules dans cette fraction. En effet les étapes de fabrication nécessaire sont très souvent néfastes pour la mobilité électronique. Nous avons pu développer une méthode de fabrication par flip chip [5], laissant nos gaz 2D intouchés en parallèle avec la fabrication d’échantillons en géométrie Corbino [6] pour des mesures de bulk nous affranchissant des canaux de bords.

[1] K. Bennaceur et al PRB 86, 085433 (2012)
[2] J. Guillemette et al, PRL 110, 176801 (2013)
[3] M. O. Goerbig, G. Montambaux and F. Piechon EPL, 105 (2014) 57005
[4] K. Bennaceur et al, PRB 92, 125410 (2015)
[5] K. Bennaceur et al Scientific Reports 5, 12494 (2015)
[6] B.A Schmidt et al Solid state Communication 217 (2015)